睿至锋图CU轻钢龙骨设备佛山轻钢龙骨设备

显然，根据形成表面张力的原因可以推知，不仅在上述的液气界面， 而且在所有两相界面，如固气、液固、液液上都存在表面张力。故广义地说，表面 张力应称为界面张力，可分别用σ固气 、σ液固 、σ液液 表示之，不特别指明时，通常皆指 与气相的界面张力。 衡量界面张力的标志是润湿角θ，它与界面张力的关系由杨氏方程决定。 式（１１２）称为杨氏方程式，可以看出，接触 θ的值与各界面张力的相对值有关，如图１１０。 ①σＳＧ＞σＬＳ时，ｃｏｓθ为正值，即θ＜９０°。通θ为锐角的情况，称为液体能润湿固体。θ＝ ，液体在固体表面铺展成薄膜，称为完全。 程传热特征的各物理量之间的方程式，即铸件和铸型的温度场数学模型并加以求解。目前数 值模拟方法日臻完善，应用范围也在进一步拓宽。在实现温度场模拟的同时，还能对工艺参 数进行优化、宏观及微观组织的模拟等。但从三者的联系上看，数学解析法得到的基本公式 是进行数值模拟的基础，而实验测定温度场对具体的实际凝固问题有的作用，也是 验证理论计算的必要途径。 一、数学解析法 应该指出，铸件在铸型中的凝固和冷却过程是非常复杂的。这是因为，它是一个不 稳定的传热过程，铸件上各点的温度随时间而下降，而铸型温度则随时间上升；其次，铸件 的形状各种各样，其中大多数为三维的传热问题； 因为空穴数目的增加不可能是突变的。因此，对于这种突变，应当理解为金属已熔化，已由固态变为 液态，发生状态改变造成的。从图１１可以看出，假设在熔点附近原子间距达到了Ｒ１，原 子具有很高的能量，很容易超过势垒而离位。但是在相邻原子引力作用下，仍然要向平 衡位置运动。虽然此时离位原子和空穴大为增加，金属仍表现为固体性质。若此时从外界供 给足够的能量———熔化潜热，使原子间距离超过Ｒ１，原子间的引力急剧减小，从而造成原 子结合键突然破坏，金属则从固态进入熔化状态。