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如果因铸件断面温度场较平坦 ［图１３４（ａ）］，或合金的结晶温度范围很宽 ［图１３４ （ｂ）］，铸件凝固的某一段时间内，其凝固区域在某时刻贯穿整个铸件断面时，则在凝固区 域里既有已结晶的晶体也有未凝固的液体，这种情况为 “体积凝固方式”，或称 “糊状凝固 方式”。 如果合金的结晶温度范围较窄 ［图１３５（ａ）］，或者铸件断面的温度梯度较大 ［图１３５ 图１３５ “中间凝固方式”示意图 （ｂ）］，铸件断面上的凝固区域宽度介于前 二者之间时，则属于 “中间凝固方式”。 凝固区域的宽度可以根据凝固动态曲 线上的 “液相边界”与 “固相边界”之间 的纵向距离直接判断。因此，这个距离的 大小是划分凝固方式的一个准则。如果两 条曲线重合在一起———恒温下结晶的金属， 或者其间距很小，则趋向于逐层凝固方式。 ④ 实际液态金属的结构 以上描述的是理想属的液态结构，其中只存在游动原子 团和原子集团间的空穴，液态中的原子存在着很大 “能量起伏”，游动的原子集团时聚时 ，此起彼伏而存在 “结构起伏”。实际液体金属的结构要比属复杂得多。 实际上，属是不存在的。实际金属中，即使非常纯的实际金属中总存在着大量杂质 子。例如，纯度为９９９９９９９９％的纯铁，即杂质量为１０－８，每摩尔体积 （７１ｃｍ３）中总 原子数为６０２３×１０２３，则每１ｃｍ３ 铁液中所含杂质原子数约相当于１０１５个数量级。 可以看出，铸件的温度场随时间而变化，为不稳定温度场。铸件断面上的温度场 也称温度分布曲线。如果铸件均匀壁两侧的冷却条件相同，则任何时刻的温度分布曲线 对铸件壁厚的轴线是对称的。温度场的变化速率，即为表征铸件冷却强度的温度梯度。 温度场能更直观地显示出凝固过程的情况。 图１３１所示是铸件的凝固动态曲线，也是根据直接测量的温度时间曲线绘制的： 图１３１（ａ）上给出合金的液相线和固相线温度，把二直线与温度时间曲线相交的各点分 标注在图１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐标系上，再将各点连接起来，即得凝固动态曲线。纵坐标 子ｘ是铸件表面向中心方向的距离，分母Ｒ是铸件壁厚之半或圆柱体和球体的半径。因 固是从铸件壁两侧同时向中心进行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至铸件中心。