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铸件的凝固实际上是不会进行的。所以增加过热程度，相当于提高了铸型的温度，使铸件的温度梯度减小。 在金属型铸造中，由于铸型具有较大的导热能力，而过热热量所占比重又很少，能够迅 速传导出去，所以浇注温度的影响不十分明显。 （４）铸件结构的影响 厚壁铸件比薄壁件含有更多的热量，当凝固层逐渐向中心推进 时，必然要把铸型加热到更高的温度。铸件越厚大，温度梯度就越小。薄壁件比厚壁件的温 度梯度大。铸件的性质复杂程度也对温度场有较大的影响，铸件的棱角和弯曲表面与平面壁 的散热条件不同，在铸件表面积相同的情况下，向外部凸出的曲面，如球面、圆柱表面、Ｌ 形铸件的外角。 还可以把固液部分划分为两个 带。在右边的带里，晶体已经连成骨架，但是液体 还能在其间移动。在左边的带里，因为已接近固相 线温度，固相占绝大部分，并已连结成为牢固的晶 体骨架，存在于骨架之间的少量液体被分割成一个 个互不沟通的小 “溶池”（图中的黑点）。当这些小 溶池进行凝固而发生体积收缩时，得不到液体的补 充。固液部分中两个带的边界叫 “补缩边界”。以 上是某一瞬间的凝固情景。在铸件的凝固过程中，凝固区域按动态曲线所示的规律向铸件中心推进。 这种现象称为 “结构起伏”。在一定的温度下，虽然存在 “能量起伏”和 “结构起伏”现象，但对于特定液态金属，其处于有序状态的原子集团具有一定的统计平均 尺寸；并且其平均尺寸大小随温度的升高而减小。 ③ 液态结构及离子间相互作用的理论描述 在液态结构定量计算上，也提出了许多理 图１６ 液态结构及粒子间相互作用 论模型及方程 （图１６）。通过建立偶分布函数 ｇ（ｒ）与偶势ｕ（ｒ）（即 “原子对”间的相互作用 势能与原子空间距离ｒ的函数关系）的方程，或 在已知偶势ｕ（ｒ）的条件下，计算出某一液体的 偶分布函数ｇ（ｒ）。