高州磁板_科东磁铁科技_强磁板

图7表示L/W均为3，而W各不相同的介质的磁场磁力。由 可知，当介质长宽比相同时，W小的介质，其表面附近磁场磁 较大，而其作用深度较小。 横切面积相同的各种介质的形状效应示于图8。图中曲线显 L/W>3的矩形介质各点的 By值均比圆切面的大，且跌落较 ，故相应各点的By dBy dy 较大，因而能提供较大的磁力。计算表 ，L/W=7的矩形介质表面的磁场磁力约为与其等面积的圆切 介质的3.2倍。这说明当所用的钢毛量相同时，L/W>3的矩 形钢毛比圆形钢毛能提供更大的磁力。 上面讨论了单丝介质的几何尺寸效应和形状效应。由求解过 程可知，上述结论只适用于钢毛未达磁饱和时的情况。由于钢毛 饱和磁化后，其磁场梯度不再随 B0的升高而增大，因而钢毛在 磁场中的效应将与未饱和时有所不同。 为了确定铁铠中的磁路长度LT，需确定铁铠的各部分尺寸。 对于图1所示圆柱形螺线管，其上盖（或下底）厚度可根据磁 连续性原理确定，即 3） 中：Hd———导体所占环状空间的磁场强度； BT———铁铠内的磁感强度，一般按小于材料的饱和值 选取； h———铁铠上盖（或下底）厚度。 Hd值在环状空间的内缘等于 Hδ，其由内缘到外缘随着线圈 数的减少而减少，至外缘时，Hd等于零。图 2是根据 86× 70螺线管导体端面上各点场强的测定值绘制的。 根据场强按直线变化的规律，Hd可由下式确定，即 根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和 德华相互作用势能VA： VT=VR+VA （9 对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展 立了磁絮凝理论模型，其总势能为 VT=VR+VA+Vm （10 中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。 基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到 宜分选的分散状态。 强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的 散作用机理可以归纳为以下几点：