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另一种是机械振动高梯度磁选装置。该装置只使分选介质振 。介质固定在振杆上，当振杆振动时，磁介质随之振动。这种 置用于细粒黑钨矿和石英混合试样的分选时，与非振动高梯度 选相比，在回收率相同时，精矿品位约高 12%，选矿 %。用于齐大山氧化铁矿石分选时，与非振动高梯度磁选相 ，在回收率相同的情况下，精矿品位约高 10%，选矿效率约 20% ［13］ 由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和 绘场图的方便，可设 ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应 足拉普拉斯方程，即  2 A=0 （5） 用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界 CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm）， 点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程 差分表达式为 ［5］ A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6） 依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的 量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为 11 ［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N e 阶列阵后再 加以合并，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。 式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。 这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题 式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为 J Ai =0 （i=1，2，…，N0） 13一章 磁选理论