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由式（1）可知，如果能知道一定磁势下的螺线管场强H、漏 数σ则可计算出来。为此我们来研究铠装螺线管的场 布。图1 场域及边界示意由于螺线管磁体的磁场分布是轴对称的，我们只需取通过对的任一平面（即子午面）进行便可了解其貌，这样就把研场域简化为二维平面场。场域边界为分选腔气隙同激磁线圈与内侧交界处。图1为二维平面场域示意。 图 1可知，ABCD为场域边其中AB和CD为气隙与铁铠的交界面，AC和 BD为线圈和交界面。图中OP为对称轴线。由电磁场基本理论可知，所域内各点均应满足泊松方程。 根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和 德华相互作用势能VA： VT=VR+VA （9 对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展 立了磁絮凝理论模型，其总势能为 VT=VR+VA+Vm （10 中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。 基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到 宜分选的分散状态。 强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的 散作用机理可以归纳为以下几点： 有的学者通过研究指出，弱磁性颗粒的磁化不是瞬间完成 ，需要一定的磁化时间 ［6］ 。由于“低磁场区域”的存在，磁性颗 通过钢毛时，会处于时强时弱，甚至断续的磁化状态，因而使 须的磁化时间受到影响，不利于磁性颗粒的磁化。 采用织网状钢毛，可以通过控制网眼的大小及层间距离来提 钢毛的效能。由上述分析可知，网眼的大小较之层间距离是更 重要的参数。网眼过大，会降低颗粒与钢毛的碰撞几率；网眼 小，一方面易于堵塞，另一方面会形成如图10中阴影Ⅰ所示的 磁场区域”，影响分选效果。